那天风飚驰骤如飞箭,你翎羽传映日如熔铁。 翼名自由之翼。羽名流浪之羽。

【摘要】物质气液临界点附近热粅理性质发生剧烈变化,会出现一种对热力学平衡有显著加速作用的热声活塞效应而在长时间尺度上,因重力作用而产生的Rayleigh-Bénard对流在活塞效應的影响下,其表现出来的物理特性与普通流体相比存在较大的差异。我们通过SIMPLE方法对超临界氮在不同临界距离下的自然对流发生过程进行數值模拟,结果显示当流体热力学状态接近临界点时,对流作用的发生取决于边界层内热羽流的形成,并且具有明显的湍流特征,而随着离开临界點的距离加大,流场的形成逐渐过渡到一般可压缩流体的情形

角02 OV 考虑二维矩形区域(长度一 10 D2t' 4 02省 (3) 度L:2.5 111m)内充满超临界氮,如图1所示 Da?,2 3 Dy2 3 Da?Dy 02 初始才:0时,流体处于热力学平衡状态温度厶一(1 (E)Tc,其中.7一126彐92 K)为氮的临界温度,式中无量纲数E表示离开临界点的距离由 02丆02丆PiKT 1 dP 于区域垂直尺寸较

【摘要】物质气液临界点附近热粅理性质发生剧烈变化,会出现一种对热力学平衡有显著加速作用的热声活塞效应而在长时间尺度上,因重力作用而产生的Rayleigh-Bénard对流在活塞效應的影响下,其表现出来的物理特性与普通流体相比存在较大的差异。我们通过SIMPLE方法对超临界氮在不同临界距离下的自然对流发生过程进行數值模拟,结果显示当流体热力学状态接近临界点时,对流作用的发生取决于边界层内热羽流的形成,并且具有明显的湍流特征,而随着离开临界點的距离加大,流场的形成逐渐过渡到一般可压缩流体的情形

角02 OV 考虑二维矩形区域(长度一 10 D2t' 4 02省 (3) 度L:2.5 111m)内充满超临界氮,如图1所示 Da?,2 3 Dy2 3 Da?Dy 02 初始才:0时,流体处于热力学平衡状态温度厶一(1 (E)Tc,其中.7一126彐92 K)为氮的临界温度,式中无量纲数E表示离开临界点的距离由 02丆02丆PiKT 1 dP 于区域垂直尺寸较

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